1． 引言

　　強瞬態(tài)電磁脈沖輻射場能對電子系統(tǒng)產(chǎn)生較強的干擾及破壞，近年來愈來愈受到重視。對電磁脈沖能量的準(zhǔn)確測量是研究瞬態(tài)電磁脈沖能量對電子設(shè)備的毀傷及其防護機理的基礎(chǔ)工作。

　　瞬態(tài)電磁脈沖有以下特點：（1）脈沖的上升時間短（快的達(dá)亞納秒量級，慢的為微秒量級）； 寬度窄（窄的為納秒量級，寬的為毫秒量級）。從頻譜看，其能量分布在非常寬的頻帶上，可以從直流一直到幾百兆赫茲。（2）我們關(guān)心的電磁脈沖輻射場多為近 區(qū)場，其電場與磁場之間不滿足遠(yuǎn)場波阻抗關(guān)系，電場、磁場都要同時給出才能準(zhǔn)確描述電磁脈沖場的特性。（3）電磁脈沖產(chǎn)生的隨機性很強，重復(fù)性差。如雷電 電磁脈沖、艦船、飛機等電力電子系統(tǒng)的電磁脈沖輻射噪聲時發(fā)生的時間、部位的隨機性等。（4）測量空間有限，測試設(shè)備體積太大還會干擾被測場，影響測量的 精度。因此瞬態(tài)電磁脈沖輻射場的測量設(shè)備要滿足以下幾個要求：測量系統(tǒng)帶寬滿足測試要求；一次測量能同時得到三個極化方向的電場或磁場；測試設(shè)備體積小。

　　目前國內(nèi)外普遍采用光纖傳輸系統(tǒng)來測量電磁脈沖輻射場。這些產(chǎn)品采用的傳感器大多數(shù)都是單極化的，只能測量某一方向的電場或磁場。當(dāng)需要了解同一場點的全部信息時，要分別沿不同極化方向?qū)﹄妶?、磁場進(jìn)行多次測試或者一次測量采用多個測量傳感 器。這樣的測量存在以下問題：（1）缺乏相位信息，不利于電場或磁場分量的合成；（2）而重復(fù)性較差的電磁脈沖采用多次測量的方法，不僅測量誤差大，而且 有時難以實現(xiàn)；(3)一次測量采用多個測量傳感器會引起相互的干擾，需要占用較大的空間，而且測量位置不能保證在同一點。

　　基于以上原因考慮，本文提出了一種三維瞬態(tài)電場測量天線模型－平板型結(jié)構(gòu)，為了檢驗其效果，使用FDTD法對模型進(jìn)行了數(shù)值模擬，得出了一些重要結(jié)論，對天線的實物設(shè)計提供依據(jù)。

2． 三維寬帶天線的結(jié)構(gòu)及其數(shù)據(jù)仿真

　　2.1 FDTD法

　　時域有限差分法（Finite Difference-Time Domain,簡稱FDTD是一種電磁場數(shù)值計算方法。該方法直接對依賴時間變量的Maxwell旋度方程做二階精度的中心差分近似，把旋度方程 中電場和磁場的微分算子轉(zhuǎn)換成差分形式，也就是說，它把Maxwell方程時間和空間上的連續(xù)變量在時域和空域中離散化，并在每個離散點上用差分代替微分。由于FDTD法直接來源于Maxwell方程,所以從理論上講，它具有最廣泛的適用性。

　　在對Maxwell方程差分化的過程中，F(xiàn)DTD存在著數(shù)值穩(wěn)定性問題和數(shù)值色散問題。數(shù)值穩(wěn)定性問題限制了時間步的大?。?/p>

數(shù)值色散限制了一定頻率下的網(wǎng)格尺寸，在計算時，通常要求 。其中，是被研究媒質(zhì)空間的最小波長值（對應(yīng)最高頻率）。在模擬大結(jié)構(gòu)時，有時將要求放寬為

　　　（2）

　　計算域的劃分如圖1所示，整個計算域是由六個面包圍的立方體，四周設(shè)置10層的被修正的完 全匹配層 (MPML)吸收邊界條件,為了便于入射波的引入和參數(shù)的提取，將整個計算區(qū)域分成兩個區(qū)域：總場區(qū)和散射場區(qū)，它們的連接邊界如圖1 的虛線所示，入射波就從該邊界引入。

2.2 三維傳感器結(jié)構(gòu)

　　對于數(shù)值模擬中傳感器結(jié)構(gòu)，選用平板型三維電場傳感器，見圖2。體積應(yīng)盡可能的小以減少傳感器對被測電場的影響，結(jié)構(gòu)內(nèi)部是10×10×10cm的導(dǎo)電立方體，作為天線的接地極；在它的六個表向外等距離放置大小相等的6個正方形導(dǎo)電平板，作為天線的極板。

　圖2 平板型三維電場傳感器的結(jié)構(gòu)