根據(jù)已有的試驗(yàn)統(tǒng)計(jì)規(guī)律，同一靶區(qū)內(nèi)二彈片入靶時(shí)間間隔的最大值不會(huì)超過(guò)某一門限值Δt。據(jù)此可以把同一彈片的交點(diǎn)合并在一起，以便區(qū)分各彈片入靶時(shí)刻。如圖10，Δt₁小于門限值Δt，故該交點(diǎn)仍屬于彈片1的交點(diǎn)，而Δt₂大于門限值?駐t，則該交點(diǎn)已不屬于彈片1，而是彈片2的第一個(gè)交點(diǎn)。由于存在放電現(xiàn)象，在彈片入靶前的某個(gè)時(shí)刻，電平就已經(jīng)開(kāi)始上升，故此處選擇電平上升到Vcc的1/3處的時(shí)刻作為入靶時(shí)刻。

　　如前所述，由于LC振蕩引起的通道間共振，將導(dǎo)致某個(gè)時(shí)刻本無(wú)彈片入靶的通道也會(huì)出現(xiàn)與該時(shí)刻有彈片入靶的通道相類似的波形。雖然無(wú)彈片入靶時(shí)通道的波形振幅比較小，但其振幅偶爾也會(huì)超過(guò)Vcc。為避免誤以為有彈片入靶而導(dǎo)致的速率計(jì)算錯(cuò)誤，可在下述算法中予以清除。如圖10所示，對(duì)于每個(gè)彈片，從彈片入靶時(shí)的第一個(gè)交點(diǎn)起，向正時(shí)間方向平移時(shí)間t_m2。從該時(shí)刻起，向正時(shí)間方向取t_m2長(zhǎng)的時(shí)間段求波形平均電平（如圖10的），然后將該平均電平與該彈片入靶前的平均電平（如圖10的）相比較。如果電平階躍差大于某門限值，則認(rèn)為該通道此時(shí)刻有彈片入靶；如果電平階躍差小于此門限，則該通道此時(shí)刻無(wú)彈片入靶。這是因?yàn)椋鶕?jù)試驗(yàn)統(tǒng)計(jì)規(guī)律，某時(shí)間段內(nèi)，受其他通道干擾而產(chǎn)生的通道波形，其電平階躍差不會(huì)很大。這樣就可以解決LC振蕩引起通道間共振引起的誤以為彈片入靶的計(jì)算錯(cuò)誤。
3 結(jié) 論
　　本文采用PCI50612數(shù)據(jù)采集卡及合適的彈靶信號(hào)線組成硬件電路，并配以相應(yīng)的數(shù)字信號(hào)處理技術(shù)，為某部隊(duì)靶場(chǎng)設(shè)計(jì)了一套炮彈爆炸彈片飛行速率測(cè)試系統(tǒng)。實(shí)驗(yàn)證實(shí)，測(cè)得的平均速率為1800m/s左右,達(dá)到了良好的測(cè)試效果。該方法原理簡(jiǎn)單，硬件設(shè)計(jì)成本較低，所用算法也不復(fù)雜，可方便地用于金屬爆炸飛行物速率的測(cè)試。