只要變化的參數(shù)(圖2中的fT或τT)同時出現(xiàn)在多項式的s2和s項中，圖中就會顯示極點移動的位置或軌跡。放大器在無限fT時阻尼最小，當(dāng)τT → 0s時極點位置在極限值：

　　在jxω軸上有兩個值，其響應(yīng)是穩(wěn)定的(而不是振蕩的)：原點和±jx ∞處。兩者都是無限的，(Zero(0)是無窮小的)。當(dāng)τT → 0s時，極點多項式的s中的兩個項接近零，留下恒定的1項，并且不受頻率影響。在極限情況下，極點位于jxω軸上，ζ= 0(振蕩器的條件),但在s的有限值處，它們的幅度為零。極點頻率很高，阻尼不再重要。它們與fi相距太遠而不會影響環(huán)路動態(tài)。這是理想運算放大器的條件。因此，我們可以得出結(jié)論，對于非常慢或非常快的運算放大器，極點是充分分離的，以使響應(yīng)穩(wěn)定。只有在fT的范圍內(nèi)，這時運算放大器和Ci極點太靠近，阻尼在足夠低的極點頻率fn處過度降低，同時放大器中發(fā)生幅度相當(dāng)大的振蕩。

　　再回到跨阻放大器，如果運算放大器幾乎是理想的，也就是說，速度快到τT ≈ 0s，則極點多項式大約為1。對于足夠快的運算放大器，fT >> fi，而且極點分開，就會有穩(wěn)定的環(huán)路。為了提供額外的阻尼，使運算放大器fT(和環(huán)路增益)不會過低，電容器Cf需要通過RR分流。然后用包含Cf的電路代數(shù)計算：

　　極點對參數(shù)為：

　　Cf的作用是在二次系數(shù)中將τf加到τi，更重要的是加到線性項中的τT，這會增加阻尼。因為τi = τT，所以：

　　對于臨界阻尼，設(shè)π = 1;那么τT = (3 + 2 x √2) x τi ≈ 3.414 x τi且τn ≈ 1.848 x τi。如果沒有Cf(Cf = 0pF)，如先前所計算的，τT = 4 x τi。若有Cf，在相同的動態(tài)響應(yīng)下，運算放大器可以更快，即具有更高的G0并實現(xiàn)更高的精度。

　　頻率響應(yīng)幅度和相位是：

　　對于理想的快速運算放大器(τT = 0s)并且當(dāng)Cf = Ci(τf = τi)時，在頻率fg(或ωg)處具有響應(yīng)：

　　如果fi = 10 x fg，那么幅度誤差≈0.5%。因為fi = 10 x fg，相位誤差 ≈ 6o。相位誤差對頻率效應(yīng)比對幅度誤差更敏感。這在阻抗計電路設(shè)計中很重要，有時在光電探測放大器中也很重要，因為光電探測波形要與一些其它波形同步。

　　避免大反饋電阻的電路

　　對于一些帶跨阻放大器的Z-meter(ZM)設(shè)計，RR要足夠大，即10MΩ或更大。當(dāng)RR變得非常大時，要得到期望的阻尼，分流Cf必須很小，并且電阻分流寄生電容還可能過大。為了避免這個問題，可以使用以下電路代替。

　　圖3：使用該電路避免電阻分流寄生電容過大。

　　要讓運算放大器成為高增益單極運算放大器，G ≈ –1/s x τT(參見本系列文章第一部分有關(guān)G的推導(dǎo))。反饋分頻器傳遞函數(shù)是：

　　且τf = RR x Cf。當(dāng)電路用Rp = R1||R2求解時：

　　理想運算放大器(τT = 0s)的Zm降低到：

　　對于Rp = 0Ω，跨阻進一步降低至：

　　如果在輸出與RR和Cf之間插入快速×1緩沖放大器，則R1和R2分壓器輸出電阻不需要太小(Rp << RR)。那么當(dāng)Rp = 0Ω且運算放大器具有τT時：

　　該電路與沒有輸出分頻器的情況有兩個不同：RR和τT都有效地增加了1/Hdiv。

　　結(jié)語

　　通過本文兩部分的闡述可以看出，即使是只有兩個器件的簡單電路也可能涉及復(fù)雜的動態(tài)推導(dǎo)。設(shè)計人員有時會避免使用這些推導(dǎo)來減少數(shù)學(xué)計算的麻煩，但是使用這些公式可以更好地了解給定電路在各種條件下的性能表現(xiàn)。我們介紹的跨阻放大器分析可為這樣的電路設(shè)計提供一個模板，并提供如何分析放大器動態(tài)特性的指導(dǎo)性示例。

　　不要因為立方或更高次多項式而拒絕使用s域代數(shù)來解決電路動態(tài)問題。我們在本實例中遇到了一個立方項，但沒必要去解它，因為通過簡化可將多項式降為二次方程，方便以后的分析計算。這種情況很常見，因為電路在設(shè)計階段常常被模塊化，它們要么彼此隔離，要么通過受控端口阻抗進行受控交互。設(shè)計中可以應(yīng)用模板方案，但通常限于s域中的二次方程。